A.900nm
B.840nm
C.429nm
D.400nm
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A.振動振幅之和
B.光強之和
C.振動振幅之和的平方
D.振動的相干疊加
A.140.3nm
B.185.4nm
C.539.1nm
D.713.0nm
A.λ/2
B.λ/（2n）
C.λ/n
D.λ/［2（n-1）］
如圖，空氣（折射率n。一1）中波長為A的平行單色光，垂直入射在折射率為n1厚度為e的透明薄膜上，經(jīng)薄膜上、下兩個表面反射的兩束光發(fā)生干涉。若薄膜下方媒質(zhì)的折射率為n2，且n012，則兩束反射光在相遇點的相位差為（）。
A.4πn1e/λ
B.2πn1e/λ
C.4πn1n2e/λ
D.2πn1n2e/λ
A.中心暗斑變成亮斑
B.變疏
C.變密
D.間距不變
A.只作橫向平移
B.向中心收縮
C.向外擴張
D.靜止不動
波長為A的單色光垂直照射到折射率為n2的劈形膜上，如圖所示，圖中折射率n12<3，觀察反射光形成的干涉條紋。從劈形膜頂部O開始向右數(shù)起，第五條暗紋中心所對應(yīng)的（A）厚度是（）。
A.
B.
C.
D.
如圖所示，在空氣中進行雙縫干涉實驗，用波長為λ=550nm的單色平行光垂直入射到雙縫上。假如用一厚度e=6.6×10-6m、折射率n=1.58的玻璃片覆蓋一縫后，零級明紋移到原來未加玻璃片時的第k級明紋處，則下列各k值正確的是（）。
A.3
B.7
C.10
D.70
A.l=3λ/2，Δ=3π
B.l=3λ／（2n），Δ=3nπ
C.l=3λ/（2n），Δ=3π
D.l=3n，λ/2，Δ=3π
A.楊氏雙縫干涉采用的是分振幅法
B.牛頓環(huán)干涉采用的是分波陣面法
C.劈尖干涉采用的是分波陣面法
D.邁克耳孫干涉儀中的等傾干涉采用的是分振幅法
最新試題
一束自然光從空氣射到玻璃板表面上，當折射角為30°的反射光為完全偏振光，則此玻璃的折射率為（）。
在同一媒質(zhì)中兩列相干的平面簡諧波的強度之比是I1/I2=4，則兩列波的振幅之比是（）。
在雙縫干涉實驗中，兩縫間距離為d，雙縫與屏幕之間的距離為。波長為λ的平行單色光垂直照射到雙縫上，屏幕上干涉條紋中相鄰暗紋之間的距離是（）。
干涉和衍射反映了光的（）。
一束波長為九的單色光分別在空氣中和在玻璃中傳播，則在相同的時間內(nèi)（）。
在波長為λ的駐波中，兩個相鄰的波腹之間的距離為（）。
如圖2-3所示，在空氣中做牛頓環(huán)實驗，當平凸透鏡垂直向上緩慢平移而遠離平面玻璃時，可以觀察到這些環(huán)狀干涉條紋（）。
一平面簡諧波的波動方程為y=0.01cos10π（25t-x）（SI），則在t=0.1s時刻，x=2m處質(zhì)元的振動位移是（）。
波長為λ的單色光垂直照射到置于空氣中的玻璃劈尖上，玻璃的折射率為n，觀察反射光的干涉，則第三級暗條紋處的玻璃厚度為（）。
有一玻璃劈尖，置于空氣中，劈尖角為θ用波長為λ的單色光垂直照射時，測得相鄰明紋的間距為ι，若玻璃的折射率為n，則θ、λ、ι與n之間的關(guān)系為（）。