已知粒子在一維矩形無限深勢阱中運動,其波函數(shù)為:那么粒子在處出現(xiàn)的概率密度為()
A.A
B.B
C.C
D.D
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?粒子的波函數(shù)為,則t時刻粒子出現(xiàn)在空間的概率為()。
A.
B.
C.
D.
A.時間動量
B.時間能量
C.位置動量
D.位置能量
A.(Wmm-Wnn)omn
B.(Wmm-Wnn)onm
C.(Wnn-Wmm)onm
D.(Wnn-Wmm)omn
A.Lorentz時間間隔變換
B.Lorentz坐標間隔變換
C.Lorentz坐標變換
D.Lorentz時間變換
A.3
B.1
C.4
D.2
A.弦振動
B.波動
C.拉普拉斯
D.擴散
A.量子化的
B.連續(xù)的
C.部分量子化的
D.部分連續(xù)的
A.Pauli
B.Dirac
C.Schr?dinger
D.Heisenberg
A.210
B.190
C.200
D.220
最新試題
?由經(jīng)典物理的Newton定律和Maxwell電磁理論,原子會不穩(wěn)定的,電子()坍縮到原子核。
?粒子的波函數(shù)為,則t時刻粒子出現(xiàn)在空間的概率為()。
應用對應原理,從Einstein的()可以唯像地估算光譜線的強度。
?Bohr互補性原理是哥本哈根解釋的兩個原理之一,依此原理經(jīng)典概念描述的相互矛盾的物理現(xiàn)象()出現(xiàn)在同一實驗中。
用分離變量法求解含時Schr?dinger方程,解得定態(tài)能量為E的波函數(shù)的時間項為()。
?Heisenberg矩陣力學的力學量隨時間變化,而量子態(tài)不隨時間變化,由此可知Heisenberg矩陣力學實質(zhì)上是()繪景下能量表象的量子力學。
設諧振子的初態(tài)為基態(tài)和第一激發(fā)態(tài)的疊加態(tài):(1)求出歸一化常數(shù)A;(2)求出諧振子任意時刻的狀態(tài);(3)計算在態(tài)中能量的期待值。
當α≠0,Ω≠0時,寫出能量本征值和相應的本征態(tài)。
設電子處于動量為的態(tài),將哈密頓量中的作為微擾,寫出能量本征值和本征函數(shù)到一級近似。
?Bohr從定態(tài)假說和躍遷假說出發(fā),使用了()原理建立完整的氫原子理論。