如圖所示，跨音速翼型的阻力驟增來源于兩個(gè)方面，第一是（），第二是（）。

（激波前超音速區(qū)的過渡膨脹形成的負(fù)壓，作用在背風(fēng)面形成的水平投影導(dǎo)致了
波阻。即阻力驟然增加，來源于膨脹波，而不是激波。因此，跨音速流動(dòng)波阻力
來源于激波前的背風(fēng)面壓力降低，而不是來源于激波增壓。當(dāng)然，激波如果誘導(dǎo)
附面層分離，那么會(huì)增加點(diǎn)壓差阻力。常規(guī)翼型的上表面凸起，下表面較為平坦，
這使得在跨音速條件下，超音速區(qū)很強(qiáng)，帶來阻力驟然增加。）

當(dāng)翼型上首次出現(xiàn)（）時(shí)，來流馬赫數(shù)為臨界馬赫數(shù)，在圖中，將右邊公式與圖中至少一條曲線相連。由圖可以看出，翼型越厚，翼型上越（）出現(xiàn)跨音速區(qū)。

（普適關(guān)系），對(duì)應(yīng)豎直線
（卡門錢學(xué)森公式，厚度增加，曲線上移），對(duì)應(yīng)水平線。
曲線1是普適關(guān)系，曲線2是卡門錢學(xué)森公式。增大翼型厚度，卡門錢學(xué)森曲線上移，兩曲線的交點(diǎn)決定的臨界馬赫數(shù)變小。

如圖所示：對(duì)于定常超音速流動(dòng)，遇到物體內(nèi)折，處在下流的小擾動(dòng)引起的馬赫波試圖與上流的小擾動(dòng)波相交或合并時(shí)，由于速度和溫度梯度越來越大，阻止無限靠近，因此會(huì)形成（）