力學(xué)量算符
對應(yīng)于本征值為x′的本征函數(shù)在坐標表象中的表示是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
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你可能感興趣的試題
動量為p′的自由粒子的波函數(shù)在坐標表象中的表示是
它在動量表象中的表示是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
對易關(guān)系式
等于（）
A.A
B.B
C.C
D.D
A.是體系角動量平方算符、角動量Z分量算符的共同本征函數(shù)
B.是體系角動量平方算符的本征函數(shù)，不是角動量Z分量算符的本征函數(shù)
C.不是體系角動量平方算符的本征函數(shù)，是角動量Z分量算符的本征函數(shù)
D.即不是體系角動量平方算符的本征函數(shù)，也不是角動量Z分量算符的本征函數(shù)
氫原子的能量本征函數(shù)
則（）
A.只是體系能量算符、角動量平方算符的本征函數(shù)，不是角動量Z分量算符的本征函數(shù)
B.只是體系能量算符、角動量Z分量算符的本征函數(shù)，不是角動量平方算符的本征函數(shù)
C.只是體系能量算符的本征函數(shù)，不是角動量平方算符、角動量Z分量算符的本征函數(shù)
D.是體系能量算符、角動量平方算符、角動量Z分量算符的共同本征函數(shù)
定義算符
等于（）
A.A
B.B
C.C
D.D
最新試題
?不考慮無微擾項時，氦原子兩個電子總的波函數(shù)是反對稱的，這樣兩個電子的空間波函數(shù)和自旋波函數(shù)就出現(xiàn)（）種不同的情況。
?Bohm提出了簡化版的量子態(tài)糾纏態(tài)，即兩個自旋為（）原子的糾纏態(tài)。
?Bohr互補性原理是哥本哈根解釋的兩個原理之一，依此原理經(jīng)典概念描述的相互矛盾的物理現(xiàn)象（）出現(xiàn)在同一實驗中。
?Heisenberg矩陣力學(xué)的力學(xué)量隨時間變化，而量子態(tài)不隨時間變化，由此可知Heisenberg矩陣力學(xué)實質(zhì)上是（）繪景下能量表象的量子力學(xué)。
1921年Ladenburg建立了經(jīng)典色散理論的強度因子和Einstein（）之間的聯(lián)系，第一次把經(jīng)典的色散理論和量子的能級躍遷聯(lián)系起來。
?哥本哈根解釋看來經(jīng)典因果律涉及到測量時（）成立。
?Heisenberg用他的量子化條件研究一維簡諧振動，得到一維諧振子的動能和勢能之和只是量子數(shù)n的函數(shù)，這說明處于定態(tài)n的諧振子的總能量（）。
Schr?dinger求解氫原子的定態(tài)Schr?dinger方程，得到了Bohr能級公式，他認為量子化的本質(zhì)是微分方程的（）問題。
多世界解釋認為人們測量時系統(tǒng)的波函數(shù)沒有坍縮，但觀測的一瞬間宇宙分裂為多個宇宙，不同宇宙中的同一個觀察者（）進行交流和通信。
一維諧振子能級的簡并度是（）。