一質(zhì)量為m的粒子禁閉在邊長(zhǎng)為a的立方體內(nèi)，粒子的能量如下，則第一激發(fā)態(tài)能量（）。
A.不簡(jiǎn)并
B.二重簡(jiǎn)并
C.三重簡(jiǎn)并
D.四重簡(jiǎn)并
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A. Aˆ+Bˆ 仍然是厄密算符
B. AˆBˆ仍然是厄密算符
C. AˆBˆ是對(duì)易的
D. Aˆ、Bˆ的本征函數(shù)是實(shí)函數(shù)
A. 測(cè)量L2有確定值，測(cè)量Lz也有確定值
B. 測(cè)量L2有確定值，測(cè)量Lz沒(méi)有確定值
C. 測(cè)量L2和Lz都沒(méi)有確定值
D. 測(cè)量L2沒(méi)有確定值，測(cè)量Lz有確定值
對(duì)于一維諧振子，勢(shì)能為
則λ的值為（）。
A.整數(shù)
B.奇數(shù)
C.偶數(shù)
D.零
A.增大為原來(lái)的四倍
B.增大為原來(lái)的兩倍
C.減小為原來(lái)的四分之一
D.減小為原來(lái)的二分之一
A.和勢(shì)阱寬度成正比
B.和勢(shì)阱寬度成反比
C.和粒子質(zhì)量成正比
D.隨量子數(shù)n增大而增大
最新試題
?經(jīng)典儀器測(cè)量系統(tǒng)時(shí)會(huì)（）得到系統(tǒng)的某個(gè)本征值，同時(shí)系統(tǒng)波函數(shù)也坍縮到系統(tǒng)相應(yīng)的這個(gè)本征態(tài)。
已知W為對(duì)角化哈密頓量，o為任意物理量的算符，則能量表象的矩陣元（oW-Wo）nm為（）。
一維運(yùn)動(dòng)的粒子被束縛在0＜x＜a的范圍內(nèi)，其波函數(shù)為，則粒子在0到a/2區(qū)域內(nèi)出現(xiàn)的概率為（）。
?哥本哈根解釋看來(lái)經(jīng)典因果律涉及到測(cè)量時(shí)（）成立。
?Heisenberg矩陣力學(xué)的力學(xué)量隨時(shí)間變化，而量子態(tài)不隨時(shí)間變化，由此可知Heisenberg矩陣力學(xué)實(shí)質(zhì)上是（）繪景下能量表象的量子力學(xué)。
當(dāng)α≠0，Ω≠0時(shí)，寫(xiě)出能量本征值和相應(yīng)的本征態(tài)。
?由de Broglie關(guān)系和（）方程也能導(dǎo)出定態(tài)Schr?dinger方程。
?Heisenberg用他的量子化條件研究一維簡(jiǎn)諧振動(dòng)，得到一維諧振子的動(dòng)能和勢(shì)能之和只是量子數(shù)n的函數(shù)，這說(shuō)明處于定態(tài)n的諧振子的總能量（）。
?Schr?dinger波動(dòng)力學(xué)的力學(xué)量部隨時(shí)間變化，而量子態(tài)隨時(shí)間變化，由此可知Schr?dinger波動(dòng)力學(xué)實(shí)質(zhì)上是（）繪景下坐標(biāo)表象的量子力學(xué)。
Einstein對(duì)比了短波低能量密度時(shí)的黑體輻射和n個(gè)原子組成的粒子體系的（），提出了光量子假設(shè)。