波函數(shù)
的傅里葉變換式是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
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波函數(shù)Ψ1、Ψ2=cΨ1（c為任意常數(shù)），則（）
A.A
B.B
C.C
D.D
若波函數(shù)Ψ（x，t）歸一化，則（）
A.A
B.B
C.C
D.D
已知波函數(shù)
其中定態(tài)波函數(shù)是（）
A.ψ2
B.ψ1和ψ2
C.ψ3
D.ψ3和ψ4
A.波動(dòng)性是由于大量的微粒分布于空間而形成的疏密波
B.微粒被看成在三維空間連續(xù)分布的某種波包
C.單個(gè)微觀粒子具有波動(dòng)性和粒子性
A.單值、正交、連續(xù)
B.歸一、正交、完全性
C.連續(xù)、有限、完全性
D.單值、連續(xù)、有限
最新試題
效仿Einstein的做法，Born把波函數(shù)也視為向?qū)?chǎng)，該場(chǎng)決定了粒子在某一向?qū)窂降模ǎ?，向?qū)?chǎng)本身沒(méi)有能量和動(dòng)量。
?de Broglie將在自身質(zhì)心系中的粒子視為簡(jiǎn)諧振子，把質(zhì)心系和地面參考系之間的（）變換代入簡(jiǎn)諧振動(dòng)的運(yùn)動(dòng)學(xué)方程就得到de Broglie物質(zhì)波。
當(dāng)α=Ω=0時(shí)，寫出能量本征值和相應(yīng)的本征態(tài)。
一維諧振子基態(tài)波函數(shù)為，式中，則諧振子在該態(tài)時(shí)勢(shì)能的平均值為（）。
由原子激發(fā)態(tài)平均壽命估算該激發(fā)態(tài)能級(jí)的寬度時(shí)，需要使用Heisenberg（）不確定關(guān)系。
被激發(fā)到n=20激發(fā)態(tài)的氫原子退激時(shí)輻射出（）種波長(zhǎng)的譜線。（不考慮精細(xì)結(jié)構(gòu)）
?哥本哈根解釋看來(lái)經(jīng)典因果律涉及到測(cè)量時(shí)（）成立。
用分離變量法求解含時(shí)Schr?dinger方程，解得定態(tài)能量為E的波函數(shù)的時(shí)間項(xiàng)為（）。
一維運(yùn)動(dòng)的粒子被束縛在0＜x＜a的范圍內(nèi)，其波函數(shù)為，則粒子在0到a/2區(qū)域內(nèi)出現(xiàn)的概率為（）。
設(shè)電子處于動(dòng)量為的態(tài)，將哈密頓量中的作為微擾，寫出能量本征值和本征函數(shù)到一級(jí)近似。