一粒子在一維無限深勢阱中運動的狀態(tài)為
其中ψ1（x）、ψ2（x）是其能量本征函數，則ψ（x）在能量表象中的表示是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
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力學量算符
對應于本征值為x′的本征函數在坐標表象中的表示是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
動量為p′的自由粒子的波函數在坐標表象中的表示是
它在動量表象中的表示是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
對易關系式
等于（）
A.A
B.B
C.C
D.D
A.是體系角動量平方算符、角動量Z分量算符的共同本征函數
B.是體系角動量平方算符的本征函數，不是角動量Z分量算符的本征函數
C.不是體系角動量平方算符的本征函數，是角動量Z分量算符的本征函數
D.即不是體系角動量平方算符的本征函數，也不是角動量Z分量算符的本征函數
氫原子的能量本征函數
則（）
A.只是體系能量算符、角動量平方算符的本征函數，不是角動量Z分量算符的本征函數
B.只是體系能量算符、角動量Z分量算符的本征函數，不是角動量平方算符的本征函數
C.只是體系能量算符的本征函數，不是角動量平方算符、角動量Z分量算符的本征函數
D.是體系能量算符、角動量平方算符、角動量Z分量算符的共同本征函數
最新試題
利用Schr?dinger方程求解Stark效應簡并微擾問題，歸結為求解（）矩陣的本征值。
用分離變量法求解含時Schr?dinger方程，解得定態(tài)能量為E的波函數的時間項為（）。
?Heisenberg用他的量子化條件研究一維簡諧振動，得到一維諧振子的動能和勢能之和只是量子數n的函數，這說明處于定態(tài)n的諧振子的總能量（）。
?經典儀器測量系統時會（）得到系統的某個本征值，同時系統波函數也坍縮到系統相應的這個本征態(tài)。
一維諧振子基態(tài)波函數為，式中，則諧振子在該態(tài)時勢能的平均值為（）。
當α≠0，Ω≠0時，寫出能量本征值和相應的本征態(tài)。
?Heisenberg矩陣力學的力學量隨時間變化，而量子態(tài)不隨時間變化，由此可知Heisenberg矩陣力學實質上是（）繪景下能量表象的量子力學。
?Schr?dinger波動力學的力學量部隨時間變化，而量子態(tài)隨時間變化，由此可知Schr?dinger波動力學實質上是（）繪景下坐標表象的量子力學。
?de Broglie認為Bohr氫原子的軌道長度應該是電子波長的（）倍，由此導出角動量量子化，進而得到氫原子的Bohr能級公式。
應用對應原理，從Einstein的（）可以唯像地估算光譜線的強度。