兩個(gè)粒子的薛定諤方程是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
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量子力學(xué)運(yùn)動(dòng)方程的建立，需滿足一定的條件：
（1）方程中僅含有波函數(shù)關(guān)于時(shí)間的一階導(dǎo)數(shù)；
（2）方程中僅含有波函數(shù)關(guān)于時(shí)間的二階以下的導(dǎo)數(shù)；
（3）方程中關(guān)于波函數(shù)對(duì)空間坐標(biāo)的導(dǎo)數(shù)應(yīng)為線性的；
（4）方程中關(guān)于波函數(shù)對(duì)時(shí)間坐標(biāo)的導(dǎo)數(shù)應(yīng)為線性的；
（5）方程中不能含有決定體系狀態(tài)的具體參量；
（6）方程中可以含有決定體系狀態(tài)的能量。
則方程應(yīng)滿足的條件是（）
A.（1）、（3）和（6）
B.（2）、（3）、（4）和（5）
C.（1）、（3）、（4）和（5）
D.（2）、（3）、（4）、（5）和（6）
波函數(shù)
的傅里葉變換式是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
波函數(shù)Ψ1、Ψ2=cΨ1（c為任意常數(shù)），則（）
A.A
B.B
C.C
D.D
若波函數(shù)Ψ（x，t）歸一化，則（）
A.A
B.B
C.C
D.D
已知波函數(shù)
其中定態(tài)波函數(shù)是（）
A.ψ2
B.ψ1和ψ2
C.ψ3
D.ψ3和ψ4
最新試題
設(shè)電子處于動(dòng)量為的態(tài)，將哈密頓量中的作為微擾，寫出能量本征值和本征函數(shù)到一級(jí)近似。
一維諧振子能級(jí)的簡(jiǎn)并度是（）。
一維諧振子基態(tài)波函數(shù)為，式中，則諧振子在該態(tài)時(shí)勢(shì)能的平均值為（）。
?經(jīng)典儀器測(cè)量系統(tǒng)時(shí)會(huì)（）得到系統(tǒng)的某個(gè)本征值，同時(shí)系統(tǒng)波函數(shù)也坍縮到系統(tǒng)相應(yīng)的這個(gè)本征態(tài)。
應(yīng)用對(duì)應(yīng)原理，從Einstein的（）可以唯像地估算光譜線的強(qiáng)度。
?粒子的波函數(shù)為，則t時(shí)刻粒子出現(xiàn)在空間的概率為（）。
?不考慮無(wú)微擾項(xiàng)時(shí)，氦原子兩個(gè)電子總的波函數(shù)是反對(duì)稱的，這樣兩個(gè)電子的空間波函數(shù)和自旋波函數(shù)就出現(xiàn)（）種不同的情況。
一維運(yùn)動(dòng)的粒子被束縛在0＜x＜a的范圍內(nèi)，其波函數(shù)為，則粒子在0到a/2區(qū)域內(nèi)出現(xiàn)的概率為（）。
熱輻射的峰值波長(zhǎng)與輻射體溫度之間的關(guān)系被維恩位移定律：表示，其中b=2.8978×10-3m·K。求人體熱輻射的峰值波長(zhǎng)（設(shè)體溫為37℃）。
?由經(jīng)典物理的Newton定律和Maxwell電磁理論，原子會(huì)不穩(wěn)定的，電子（）坍縮到原子核。